Cristais de gas
Usando un cristal de GaSe, a lonxitude de onda de saída axustouse no intervalo de 58,2 µm a 3540 µm (de 172 cm-1 a 2,82 cm-1) coa potencia de pico alcanzando os 209 W. Mellorouse significativamente a potencia de saída deste THz. fonte de 209 W a 389 W.
Cristais de ZnGeP2
Por outra banda, baseándose en DFG nun cristal ZnGeP2, a lonxitude de onda de saída axustouse nos intervalos de 83,1-1642 µm e 80,2-1416 µm para configuracións de coincidencia de dúas fases, respectivamente. A potencia de saída alcanzou os 134 W.
Cristais GaP
Usando un cristal GaP, a lonxitude de onda de saída axustouse no intervalo de 71,1-2830 µm mentres que a potencia de pico máis alta era de 15,6 W. A vantaxe de usar GaP sobre GaSe e ZnGeP2 é obvia: a rotación do cristal xa non é necesaria para lograr a sintonización da lonxitude de onda. , só hai que sintonizar a lonxitude de onda dun feixe de mestura dentro dun ancho de banda de tan estreito como 15,3 nm.
Para resumir
A eficiencia de conversión do 0,1% tamén é a máis alta xamais conseguida para un sistema de mesa que utiliza un sistema láser dispoñible comercialmente como fontes de bomba. A única fonte de THz que podería competir coa fonte de THz de GaSe é un láser de electróns libres, que é extremadamente voluminoso. e consume unha enorme enerxía eléctrica.Ademais, as lonxitudes de onda de saída destas fontes THz poden sintonizarse en rangos extremadamente amplos, a diferenza dos láseres en cascada cuántica, cada un dos cales só pode xerar unha lonxitude de onda fixa. posible se depende dos pulsos subpicosegundos THz ou de láseres de cascada cuántica.
