Cistos PPKTP

Características:

• Conversión de frecuencia personalizable nunha gran ventá de transparencia (0,4 – 3 µm)
• Alto limiar de dano óptico para durabilidade e fiabilidade
• Non linealidade grande (d33=16,9 pm/V)
• Lonxitude de cristal ata 30 mm
• Grandes aberturas dispoñibles baixo petición (ata 4 x 4 mm2)
• Revestimentos opcionais de HR e AR para mellorar o rendemento e a eficiencia
• Poling aperiódico dispoñible para SPDC de alta pureza espectral

Vantaxes de PPKTP

Alta eficiencia: a polarización periódica pode acadar unha maior eficiencia de conversión debido á posibilidade de acceder ao coeficiente non lineal máis alto e á ausencia de desviación espacial.

Versatilidade de lonxitude de onda: con PPKTP é posible conseguir unha coincidencia de fase en toda a rexión de transparencia do cristal.

Personalizabilidade: PPKTP pódese deseñar para satisfacer as necesidades específicas das aplicacións.Isto permite controlar o ancho de banda, o punto de referencia de temperatura e as polarizacións de saída.Ademais, permite interaccións non lineais que inclúen ondas de contrapropagación.

Procesos típicos

A conversión descendente paramétrica espontánea (SPDC) é o cabalo de batalla da óptica cuántica, que xera un par de fotóns entrelazados (ω1 + ω2) a partir dun só fotón de entrada (ω3 → ω1 + ω2).Outras aplicacións inclúen a xeración de estados apretados, a distribución de claves cuánticas e a imaxe pantasma.

A segunda xeración de harmónicos (SHG) duplica a frecuencia da luz de entrada (ω1 + ω1 → ω2) que se usa a miúdo para xerar luz verde a partir de láseres ben establecidos ao redor de 1 μm.

A xeración de frecuencia suma (SFG) xera luz coa frecuencia suma dos campos luminosos de entrada (ω1 + ω2 → ω3).As aplicacións inclúen detección de conversión ascendente, espectroscopia, imaxe e detección biomédicas, etc.

A xeración de diferenza de frecuencia (DFG) xera luz cunha frecuencia correspondente á diferenza de frecuencia dos campos luminosos de entrada (ω1 – ω2 → ω3), proporcionando unha ferramenta versátil para unha ampla gama de aplicacións, como osciladores ópticos paramétricos (OPO) e amplificadores ópticos paramétricos (OPA).Estes úsanse habitualmente en espectroscopia, detección e comunicacións.

O oscilador paramétrico óptico de onda atrasada (BWOPO), alcanza unha alta eficiencia ao dividir o fotón da bomba en fotóns de propagación cara adiante e cara atrás (ωP → ωF + ωB), o que permite unha retroalimentación distribuída internamente nunha xeometría de contrapropagación.Isto permite deseños DFG robustos e compactos con altas eficiencias de conversión.

Información de pedido

Proporcione a seguinte información para unha cotización:

• Proceso desexado: lonxitude(s) de onda de entrada e lonxitude(s) de onda de saída
• Polarizacións de entrada e saída
• Lonxitude do cristal (X: ata 30 mm)
• Apertura óptica (An x Z: ata 4 x 4 mm2)
• Revestimentos AR/HR